В последние годы особое внимание уделяется исследованию так называемых разбавленных магнитных полупроводников, к которым относятся тройные соединения  Cd1-xMnxTe [1]. Замена катионов металла (Cd) на магнитные ионы (Мn2+) значительно изменяет магнитные свойства данных соединений, что связано с возрастающим влиянием взаимодействия между свободными носителями заряда и магнитными локальными моментами ионов Мn. Обнаружено, что добавление ионов марганца в CdTe приводит к появлению в нем антиферромагнитных свойств [1], а при низких концентрациях  Mn (х<0,3) в области низких температур – фазы спинового стекла [2].  Исследованные кристаллы Cd1-xMnxTe были выращены методом Бриджмена из расплавов, в которые вводилось определенное количество Mn (х = 0,13; 0,3; 0,5). Однако, как правило, при использовании такого метода выращивания происходит перераспределение компонентов вдоль слитка, что связано с различием коэффициентов сегрегации компонентов в данном соединении. Для исследований выбирались кристаллы, вырезанные из начальных участков слитков.   В интервале температур 1,79<Т≤400 К при напряженности магнитного поля Н = 104 Э была  исследована  температурная зависимость магнитной восприимчивости.  Учитывая, что температурная зависимость магнитной восприимчивости χ должна подчиняться  известному закону Кюри-Вейсса  [3], который можно записать в виде C T C +−= θ χ 1              (1) полученные температурные зависимости были построены в координатах  1/χ = f(T).            Как видно из рис.1, в области температур Т > 45 К для  всех образцов зависимость  1/χ = f(T) является линейной, что указывает на то, что температурная зависимость магнитной восприимчивости подчиняется закону Кюри-Вейсса. При температурах ниже 45 К на полученных зависимостях для кристаллов 1 и 2 наблюдается изменение наклона, что характерно для перехода в состояние спинового стекла. Однако у образца 3 при низких температурах появляется излом, свойственный антиферромагнетикам.Постоянная Кюри-Вейсса С рассчитывалась из наклона полученных зависимостей, аппроксимация линейного участка к оси температур, позволила определить точку Кюри θ. Согласно (1),  экспериментальные кривые  можно записать в виде: образец 1: 1/χ = 103,704 + 1,4409Т; образец 2:1/χ = 103,97 + 0,750Т; образец 3:  1/χ = 116, 03 + 0,365Т. Кроме того, используя известную формулу связи макроскопических и микроскопических параметров  Tmeff ⋅⋅≈ χμ 8 ,                       (2) где χm – молярная восприимчивость, можно определить концентрацию атомов Mn в твердом растворе  (Таблица 1).Исследование магнитных свойств Cd1-xMnxTe позволило определить концентрацию Mn в испытуемых образцах. Самой близкой по значению к заявленной концентрации оказалась концентрация марганца в  образце с х = 0,3. Несовпадение экспериментальной концентрации с концентрацией в расплаве подтверждает неоднородное распределение компонента Мn в твердых растворах  Cd1-xMnxTe.