S.P 47 Перенос тепла в металлах в поле внешних сил
Închide
Articolul precedent
Articolul urmator
254 1
Ultima descărcare din IBN:
2023-09-04 09:40
SM ISO690:2012
ABRAMENCO, T., АНИСОВИЧ, А.. S.P 47 Перенос тепла в металлах в поле внешних сил. In: Materials Science and Condensed Matter Physics, 13-17 septembrie 2010, Chișinău. Chișinău, Republica Moldova: Institutul de Fizică Aplicată, 2010, Editia 5, p. 323.
EXPORT metadate:
Google Scholar
Crossref
CERIF

DataCite
Dublin Core
Materials Science and Condensed Matter Physics
Editia 5, 2010
Conferința "Materials Science and Condensed Matter Physics"
Chișinău, Moldova, 13-17 septembrie 2010

S.P 47 Перенос тепла в металлах в поле внешних сил


Pag. 323-323

Abramenco T., Анисович А.
 
Физико-технический институт НАНБ
 
 
Disponibil în IBN: 23 aprilie 2021


Rezumat

При исследовании взаимодействия импульсных (термических, лазерных, магнитных, электрических) полей с металлами и сплавами установлено, что основным структурным эффектом является формирование специфической высоко разориентированной структуры мезоскопического уровня [1]. При импульсных воздействиях металл является дисссипативной системой. Формирующуюся структуру можно классифицировать как диссипативную. На основе принципов нелинейной термодинамики рассмотрено формирование структуры в металлической системе в поле внешних сил ( теплового, электрического и магнитного полей ). Твердое тело рассматривается как газ фононов. В неизотермической системе, состоящей из нескольких компонентов имеет место перенос вещества за счет термической диффузии, что в первоначально однородной по концентрации смеси вызывает «разделение» концентраций компонентов в пространстве. С учетом диффузионного термоэффекта, коэффициент теплопроводности бинарной смеси в стационарном состоянии (влиянием внешних сил можно пренебречь, поток массы равен нулю) определяется как: l -l = lДТ 0 ¥ где l0 и l¥ коэффициенты теплопроводности в начальный момент времени и в нестационарном состоянии соответственно;lДТ – вклад диффузионного термоэффекта в стационарном состоянии. formula    ( р-давление; ДТ - коэффициент взаимной диффузии; Т - температура; aТ термодиффузионная постоянная; кТ - термодиффузионное отношение [2];  formula   молярные доли компонентов). Как в стационарном, так и в нестационарном состояниях коэффициент теплопроводности газовой смеси в начальный момент времени больше его стационарного аналога l0>l и разность между ними l0-l=lДТ характеризует вклад диффузионного термоэффекта в процесс переноса энергии. l0>l(t) и некоторое количество тепла в твердом теле, находящемся в условиях действия внешних сил расходуется на образование и поддержание диссипативных структур. На рисунке представлено изменение теплопроводности (Вт/(м К) 102) и средней площади зерна (мкм 104) сплава АМг1, деформированного на 65%, при термоциклировании 300-200С . Формированию фрагментированной структуры соответствует снижение теплопроводности сплава. В случае действия на систему электрического поля при нарушении условий термодинамического равновесия в системе происходят макроскопические процессы переноса частиц, энергии, электрического заряда, т.е. возникают потоки, стремящиеся возвратить системы в состояние термодинамического равновесия. На основании анализа потока тепла в газовой смеси (смеси фононов) получено выражение, характеризующее вклад диффузионного термоэффекта в перенос энергии в системе:    formula   (q*–теплота переноса частиц; k-коэффициент удельной электропроводности) Магнитное поле влияет на процесс переноса тепла из-за образования не равноосной структуры в системе. К сожалению, такие процессы мало исследованы.